In the case if you forget

Заметки физика-теоретика / инженера / программиста и еще нескольких незаурядных авторов.
Простая модель антиферромагнетика с одноосной анизотропией (прим.
Получается путем минимизации энергии итерационным методом (хорошо удается смоделировать гистерезис) ищется на каждом шаге новое направление
E_i^{(1)} = - \mathbf{HM}^{(1)}_i +W_{11} \mathbf{M}_i^{(1)}\mathbf{M}_{i-1}^{(1)}\\+W_{12} \mathbf{M}_i^{(1)}\mathbf{M}_{i-1}^{(2)}+K (\mathbf{e}_z\mathbf{M}_i^{(1)})^2 \\ \textbf{}\\ E_i^{(2)} = - \mathbf{HM}^{(2)}_i +W_{22} \mathbf{M}_i^{(2)}\mathbf{M}_{i-1}^{(2)}\\+W_{12} \mathbf{M}_i^{(2)}\mathbf{M}_{i-1}^{(1)}+K (\mathbf{e}_z\mathbf{M}_i^{(2)})^2 \\
где
Таким образом, вычисляя суммарную намагниченность на направление поля, можно получать характерные петли гистерезиса для такой системы
В этом примере
Энергетическая плотность магнитной энергии в орторомбической фазе
Метод Монте-Карло находит множество применений в физике, математике, в частности, в численных расчетах. Эта целая группа методов и, как ни странно, и благодаря ему еще дизайнерам удается получать фотореалистичные изображения интерьеров, а Nvidia продавать свои карточки RTX.
Простейшая иллюстрация применения выше
\int_a^b f(x)dx\approx \frac{b-a}{N}\sum_i^N f(x_i)
Или мой любимый — стохастический способ, если функция задана неявно/неудобно, просто бросаем точки в прямоугольник площадью
Подсчитывая число точек под кривой как
\int_0^b f(x)dx \approx S_r \frac{K}{N}
Простой случай кубической решетки с одинаково упорядоченными орбитальными состояниями электронов. Электроны могут прыгать в плоскости XY.
Вроде бы все хорошо и должна получиться квази-двумерная магнитная система. Однако, число спиновых возмущений — магнонов — расходится при размерности
N_{magnon} = \sum_k \langle n_k \rangle_T = \sum_k \frac{1}{e^{\beta e_k}-1}\approx\int\frac{k^d dk}{k^3}
При ненулевой температуре они непременно разрушат дальний порядок в системе.
Источник: A. B. HARRIS, Department of Physics and Astronomy.
Как можно себе представить орбитальный ядерный магнитный момент? Есть точное решение уравнения Шрёдингера для случая дейтерия
Таким образом, получаем квантовый аналог двойной звезды, где пара тел вращаются вокруг центра масс. Разумеется, в квантовой механике ядерное облако не вращается, как и электронное, однако, движение оказывается у фазы волновой функции пары.
Нет, это не космический шаттл, а проекция намагниченности на направления внешнего магнитного поля в ферримагнетике с сильной анизотропией
Элементы симметрии любого физического свойства кристалла должна отвечать точечной группе симметрии этого кристалла
Принцип Неймана